文献类型：期刊文章

作　　者：蒋治良[1]

机构地区：[1]广西师范大学新技术新材料研究所,桂林541004

出　　处：《光子学报》

年　　份：2001

卷　　号：30

期　　号：4

起止页码：460-464

语　　种：中文

收录情况：AJ、BDHX、BDHX2000、CAS、CSA、CSA-PROQEUST、CSCD、CSCD2011_2012、EI、IC、INSPEC、JST、RCCSE、RSC、SCOPUS、WOS、ZGKJHX、核心刊

摘　　要：液相金原子团簇是一种非线性光学介质 .它在 580 nm处产生一个最强共振散射峰 .当激发波长为 2 90 nm(1 .0 3× 1 0 15Hz)时 ,液相金原子团簇在 580 nm(1 /2× 1 .0 3× 1 0 15Hz)和870 nm(1 /3× 1 .0 3× 1 0 15Hz)分别产生一个 1 /2分频和 1 /3分频散射峰 ;当激发波长为 580 nm(5.0 2× 1 0 14 Hz)时在 2 90 nm(2× 5.0 2× 1 0 - 14 Hz)和 870 nm(2 /3× 5.0 2× 1 0 14 Hz)分别产生一个2倍频和 2 /3分频散射峰 ;当激发波长为 870 nm(3.34× 1 0 14 Hz)时在 580 nm(3/2× 3.34× 1 0 14Hz)和 2 90 nm(3× 3.34× 1 0 14 Hz)分别产生一个 3/2分频和 3倍频散射峰 .分频散射和倍频散射峰与共振散射峰具有相似的散射行为 .从激励光与液相金原子团簇相互作用的运动方程出发 ,根据傅氏变换理论 。

关 键 词：金原子团簇  分频散射  光谱分析 液相 纳米粒子  非线性光学

分 类 号：O437]